第1588节（3 / 4）
超导的bcs理论就构建起来了。
bcs理论的建立，是物理学史上第一次从微观角度全面综合地解释了超导现象，在理论和实验上是无可挑剔的。
1972年，巴丁、库珀与施里弗三人因为提出bcs理论获得了诺贝尔物理学奖。
但就像牛顿力学配套经典物理、但在微观领域却有些乏力一样，bcs理论很快也遇到了一个瓶颈：
这个理论能够完美的解释低温超导，但在涉及到高温超导之后却存在很多无法解释的情况。
因此物理学界也提出过很多候选机理，目前比较有热度的分别是rvb（共振价键）理论、t－j模型和自旋涨落模型。
这些理论各有优点和缺点，都有待实验证据检验。
“rvb理论认为铜氧高温超导体中的电子在铜氧面上形成了共振价键，为强烈的量子纠缠，而非库珀对，这种价键可以跨越不同的铜氧面从而导致超导性。”
随后徐云将ppt翻到了下一页，对现有的几种理论进行起了锐评：
“rvb理论能够解释高温超导的一些强关联效应，如赝能隙和反铁磁序，但它的弊端在于没有给出具体的电子配对机制和对称性，也没有给出可测量的预言。”
“更早一些的t－j模型认为电子在铜氧面上通过交换自旋为1／2的激子形成库珀对，可以解释高温超导的d波对称性和电荷自旋分离，但同样没有给出具体的配对机制。”
“旋涨落模型则认为电子通过交换自旋涨落而形成库珀对，在这个框架里，自旋涨落是一种由反铁磁序和电荷密度波耦合而产生的准粒子。”
“自旋涨落模型也能够解释高温超导体中的d波对称性和强关联效应，但遗憾的是，它依然没有给出具体的配对机制。”
“徐云同学。”
在徐云说完这番话后，薛其坤院士举手打断了他：
“听你这说法……你这次采用的思路，似乎并不是主流中的一种？”
“没错。”
徐云点了点头，肯定了薛其坤的判断：
“我这次用于描述机理的理论此前并未有人提出过，我将它称之为……陈－徐磁矢势正则理论。”
这一次。
包括一直没有出声的杨老在内，台下的人顿时齐齐一愣。
陈－徐磁矢势正则理论。
简简单单的几个字，包含的信息量似乎有点大啊……
譬如磁矢势。
相对于电流电荷，磁矢势这个物理量的知名度可能要低一点儿。
实际上它是一个旋性矢量，和磁场有关：
已知在稳定磁场中矢量b的散度为零，根据重要失量恒等式任何矢量场的旋度的散度恒为零，因此b可表示为b＝▽xa，矢量场a成为矢量磁位，因此得到电流分布的a，对a做微分运算就可以得到b。
对▽x▽xa＝μj化简可得▽^2a＝－μj，即矢量泊松方程，在直角坐标系下等价为三个标量泊松方程。
非常简单，也非常好理解。
这玩意儿和高温超导之前也存在一定关系，因为在电磁场中运动的电子总是伴随着带一个相位，这个相位其实就是磁矢势。 ↑返回顶部↑
bcs理论的建立，是物理学史上第一次从微观角度全面综合地解释了超导现象，在理论和实验上是无可挑剔的。
1972年，巴丁、库珀与施里弗三人因为提出bcs理论获得了诺贝尔物理学奖。
但就像牛顿力学配套经典物理、但在微观领域却有些乏力一样，bcs理论很快也遇到了一个瓶颈：
这个理论能够完美的解释低温超导，但在涉及到高温超导之后却存在很多无法解释的情况。
因此物理学界也提出过很多候选机理，目前比较有热度的分别是rvb（共振价键）理论、t－j模型和自旋涨落模型。
这些理论各有优点和缺点，都有待实验证据检验。
“rvb理论认为铜氧高温超导体中的电子在铜氧面上形成了共振价键，为强烈的量子纠缠，而非库珀对，这种价键可以跨越不同的铜氧面从而导致超导性。”
随后徐云将ppt翻到了下一页，对现有的几种理论进行起了锐评：
“rvb理论能够解释高温超导的一些强关联效应，如赝能隙和反铁磁序，但它的弊端在于没有给出具体的电子配对机制和对称性，也没有给出可测量的预言。”
“更早一些的t－j模型认为电子在铜氧面上通过交换自旋为1／2的激子形成库珀对，可以解释高温超导的d波对称性和电荷自旋分离，但同样没有给出具体的配对机制。”
“旋涨落模型则认为电子通过交换自旋涨落而形成库珀对，在这个框架里，自旋涨落是一种由反铁磁序和电荷密度波耦合而产生的准粒子。”
“自旋涨落模型也能够解释高温超导体中的d波对称性和强关联效应，但遗憾的是，它依然没有给出具体的配对机制。”
“徐云同学。”
在徐云说完这番话后，薛其坤院士举手打断了他：
“听你这说法……你这次采用的思路，似乎并不是主流中的一种？”
“没错。”
徐云点了点头，肯定了薛其坤的判断：
“我这次用于描述机理的理论此前并未有人提出过，我将它称之为……陈－徐磁矢势正则理论。”
这一次。
包括一直没有出声的杨老在内，台下的人顿时齐齐一愣。
陈－徐磁矢势正则理论。
简简单单的几个字，包含的信息量似乎有点大啊……
譬如磁矢势。
相对于电流电荷，磁矢势这个物理量的知名度可能要低一点儿。
实际上它是一个旋性矢量，和磁场有关：
已知在稳定磁场中矢量b的散度为零，根据重要失量恒等式任何矢量场的旋度的散度恒为零，因此b可表示为b＝▽xa，矢量场a成为矢量磁位，因此得到电流分布的a，对a做微分运算就可以得到b。
对▽x▽xa＝μj化简可得▽^2a＝－μj，即矢量泊松方程，在直角坐标系下等价为三个标量泊松方程。
非常简单，也非常好理解。
这玩意儿和高温超导之前也存在一定关系，因为在电磁场中运动的电子总是伴随着带一个相位，这个相位其实就是磁矢势。 ↑返回顶部↑